6.3.1 机械因素的影响
影响墨粉颗粒显影到背景区域的因素包括静磁能量、墨粉的逃逸速度、墨粉颗粒间的弹性碰撞和墨粉颗粒尺寸等,分述于下。
假定墨粉颗粒被背景捕获,则颗粒的静磁能量(MagnetostaticEnergy)可表示为:
式中 Em——能量;
V——墨粉颗粒体积;
η——墨粉材料的氧化物的体积比例;
J0——氧化物的本征磁化强度;
μ——磁记录介质的导磁率;
μ0——磁记录介质的真空导磁率,常取4π10-7,以SI单位计量。
单纯从能量角度考虑时Em的作用似乎一般,但如果墨粉颗粒受到的作用力等于0,且颗粒需要从当前位置移动到离开磁记录介质无穷远处,则必须由能量做功。墨粉颗粒移动到无穷远处时需要满足逃逸速度(EscapeVelocity)条件,实现墨粉逃逸的条件之一,是墨粉颗粒撞击时得到的动能Ec至少等于Em。
根据上述条件可以确定墨粉颗粒的最小逃逸速度u0:
其中ρ0表示墨粉中聚合物的密度,假定该密度是墨粉材料典型氧化物密度的5倍。
从物理角度考虑,如果墨粉颗粒的给定速度低于逃逸速度u0,则该颗粒将回落到背景显影区域,从而真正显影到背景区域;反之,墨粉颗粒将会逃逸。
墨粉颗粒在显影过程中发生弹性碰撞总是难免的,将影响墨粉颗粒是否显影到背景区域。令P1表示被背景捕获的墨粉颗粒,其半径为r;以P2表示另一墨粉颗粒,假定该颗粒在显影装置内处于自由状态。若坐标系统固定在磁记录介质上,则颗粒P1静止,而墨粉颗粒P2则具有速度u,是显影处理速度的直接函数。
墨粉颗粒P2的初始速度为u,而墨粉颗粒P1的初始速度等于0,若P2与P1撞击,假定墨粉颗粒间彼此的撞击属于弹性碰撞,则根据经典力学可得到P1和P2碰撞后的速度:
由于墨粉的静磁能量在碰撞前后保持不变,因而对式(6-3)的解没有影响。
墨粉颗粒的逃逸速度与临界尺寸(CriticalSizes)有关。可以对每一半径为r的为背景捕获的墨粉颗粒P1定义临界尺寸的数值,这种临界尺寸的定义针对“入射”的墨粉颗粒P2。首先,如果墨粉颗粒P1的速度u1大于临界速度u0,且如果墨粉颗粒P2具有最小的半径R0,则P1将发生逃逸。根据式(6-2)和(6-3)可得:
式中的R0称为临界半径。显然,仅当墨粉颗粒速度u>u0/2时,最小半径R0才存在。因此,当墨粉颗粒的速度小于逃逸速度之半时,不可能清理被背景捕获的墨粉颗粒。若墨粉颗粒的速度大于逃逸速度的一半,则对于“入射”墨粉颗粒P2来说一定存在临界半径R0,因而被捕获的墨粉颗粒P1可通过碰撞过程被清理掉。
其次,颗粒碰撞结束后对于墨粉颗粒P2发生的变化是必须考虑的。由于公式(6-3)对颗粒P2的速度u2而言可以产生负值,物理意义上对应于P2从背景弹跳回来,为此应该以墨粉颗粒P2速度的绝对值|u2|与临界速度比较。据此,对于墨粉颗粒P2的半径可以定义其他两个边界值,令它们分别为R1和R2,由此得到:
显然,仅当墨粉颗粒速度u大于临界速度u0时,上式定义的“入射”墨粉颗粒P2的两个边界速度R1和R2才存在。
对于“入射”墨粉颗粒P2来说,临界半径R0以及两个边界速度R1和R2均表示其半径R的临界值,如果以被捕获墨粉颗粒P1的半径r做归一化处理,则可得到如图6-10所示的以上三种临界值的变化规律,绘制成速度比u/u0与半径比R/r的函数关系。
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